источники нейтронных пучков. Применяются в ядерно-физических исследованиях и в практических приложениях (см., например,
Нейтронный каротаж, Нейтронография)
. Все Н. и. характеризуются: мощностью (число нейтронов, испускаемых в 1
сек)
, энергетическим и угловым распределением, поляризацией нейтронов и режимом испускания (непрерывным или импульсным). В первых Н. и. для получения нейтронов использовались
Ядерные реакции (α, n) на ядрах
7Be или
10B, а также фоторасщепление дейтрона или ядра Be, т. е. реакция (γ, n). В первом случае Н. и. представляет собой равномерную механическую смесь порошков
7Be и радиоактивного изотопа, испускающего α-частицы (Ra, Po, Pu и др.), запаянную в ампулу. Соотношение количеств Be и, например, Ra Нейтр
онные ист
очники
1/
5 (по весу). Их мощность определяется допустимым количеством α-активного препарата. Обычно активность ≤ 10
кюри, что соответствует испусканию Нейтр
онные ист
очники 10
7-10
8 нейтронов в 1
сек (см. табл.). Н. и. со смесью Ra + Be и Am + Be являются одновременно источниками интенсивного γ-излучения (10
4-10
5 γ-квантов на 1
нейтрон). Н. и. со смесью Po + Be и Pu + Be испускают только 1 γ-квант на 1
нейтрон.
В случае фотонейтронного ампульного источника ампула содержит полый цилиндр или шар из Be или с тяжёлой водой D
2O, внутри которого размещается
источник γ-излучения. Энергия γ-квантов должна быть выше пороговой энергии фоторасщепления ядер D или Be (см.
Фотоядерные реакции)
. Недостаток такого Н. и. - интенсивное γ-излучение; применяется в тех случаях, когда нужно простыми средствами получить моноэнергетические нейтроны. В ампульных Н. и. используется также спонтанное деление тяжёлых ядер (см.
Ядра атомного деление)
.
После появления ускорителей заряженных частиц (См.
Ускорители заряженных частиц) для получения нейтронов стали использоваться реакции (р, n) и (d, n) на лёгких ядрах, а также реакции (d, pn). В специальных ускорительных трубках протоны и дейтроны ускоряются в электрическом поле, создаваемом напряжением Нейтр
онные ист
очники 10
5-10
7 в. Такие
нейтронные генераторы разнообразны по размерам и характеристикам (см.
рис.). Некоторые из них размещаются на площади 50-100
м2 и обладают мощностью - 10
12-10
13 нейтронов в 1
сек (энергию можно варьировать от 10
5 до 10
7 эв). Существуют и миниатюрные ускорительные трубки (диаметры 25-30
мм)
, испускающие 10
7-10
8 нейтронов в 1
сек, которые используются в нейтронном каротаже.
Для получения нейтронов с энергиями 2-15 Мэв наиболее употребительны реакции D (d, n)3He и T (d, n)4He. Мишенью служит гидрид металла (обычно Zr или Ti) с дейтерием или тритием. В реакции D + d значительный выход нейтронов наблюдается уже при энергии дейтронов Нейтронные источники 50 кэв. Энергия нейтронов при этом Нейтронные источники 2 Мэв и растет с ростом энергии протонов. Для нейтронов с энергией 13-20 Мэв предпочтительнее реакция Т + d, дающая больший выход нейтронов. Например, при энергии дейтронов 200 кэв из толстой тритиево-циркониевой мишени вылетают нейтроны с энергией Нейтронные источники 14 Мэв в количестве 108 в 1 сек на 1 мкк дейтронов.
Характеристики наиболее распространённых ампульных нейтронных источников.
------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------
| Ядерная реакция | Период | Число | Энергия нейтронов в |
| | полураспа- | нейтронов в 1 | Мэв |
| | да | сек на 1 кюри | |
|-----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|
| Реакция (α, n) | 1620 лет | 107 | Сплошной спектр от |
| Ra + Be Rn + Be | 3,8 сут | 107 | 0,1 до 12 с |
| Po + Be | 139 сут | 106 | максимумом в |
| Pu + Be | 24 тыс. лет | 106 | области 3-5 |
| Am + Be | 470 лет | 106 | |
|-----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|
| Реакция (g, n) | 1620 лет | 104-105 | 0,12 |
| Ra + D2O | 6,7 года | | 0,83 |
| MsTh + Be | 6,7 года | | 0,2 |
| MsTh + D2O | 40 ч | | 0,62 |
| 140La + Be | 40 ч | | 0,15 |
| 140La + D2O | 60 сут | | 0,024 |
| 124Sb + Be | 14,1 ч | | 0,13 |
| 72Ca + D2O | 14,8 ч | | 0,83 |
| 24Na + Be | 14,8 ч | | 0,22 |
| 24Na + D2O | | | |
|-----------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------|
| Спонтанное деление | | Число | Сплошной спектр |
| | | нейтронов на 1 | 0,1-12 с максимумом |
| | | мг | в области 1, 5 |
|----------------------------------------------------------------------------------------| |
| 236Pu | 2,9 года | 26 | |
| 240Pu | 6,6․103 лет | 1,1 | |
| 244Cm | 18,4 года | 9․103 | |
| 252Cf | 2,6 года | 2,7․109 | |
------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------
Реакция (р, n) на ядрах
7Li и др. удобна для получения моноэнергетических нейтронов в широком диапазоне энергии. Она обычно используется в электростатических ускорителях (См.
Электростатический ускоритель). Для получения нейтронов более высоких энергий (Нейтр
онные ист
очники 10
8 эв) используются реакции (р, n) и (d, pn) на пучках протонов и дейтронов высоких энергий. Реакция (р, n) осуществляется за счёт непосредственного выбивания нейтрона из ядра (без промежуточной стадии возбуждения ядра), а также за счёт перезарядки летящего нуклона в поле ядра. Нейтроны вылетают в этом случае преимущественно вперёд (по направлению протонного пучка), они монохроматичны при фиксированном угле вылета. Реакция (d, pn) (развал дейтрона в поле ядра) приводит к генерации нейтронов с энергией, равной
1/
2 энергии дейтрона.
В качестве Н. и. используются также электронные ускорители. Интенсивные пучки быстрых электронов направляются на толстые мишени из тяжёлых элементов (Pb, U). Возникающие тормозные γ-кванты (см.
Тормозное излучение) вызывают реакцию (γ, n) или деление ядер, сопровождающееся испусканием нейтронов. Все
нейтронные генераторы могут работать как в непрерывном, так и импульсном режимах.
Самые мощные
источники нейтронов - ядерные реакторы (См.
Ядерный реактор). Нейтронный пучок, выведенный из реактора, содержит нейтроны с энергиями от долей
эв до 10-12
Мэв. В мощных реакторах плотность потока нейтронов в центре активной зоны реактора достигает 10
15 нейтронов в 1
сек с 1
см2 (при непрерывном режиме работы). Импульсные реакторы (См.
Импульсный реактор), работающие в режиме коротких вспышек, создают более высокую плотность потока нейтронов, например импульсный реактор на быстрых нейтронах в Объединённом институте ядерных исследований (ИБР) имеет в момент вспышки в центре активной зоны 10
20 нейтронов в 1
сек с 1
см2.
Лит.: Власов Н. А., Нейтроны, 2 изд., М., 1971; Портативные генераторы нейтронов в ядерной геофизике, под ред. С. И. Савосина, М., 1962.
Б. Г. Ерозолимский.
Нейтронные генераторы.